V锥锥尾下游形成大尺度的尾流漩涡。分层流来流条件下，由于液相主要分布在管道下部，因此下部流速较低，同时射流强度较弱，导致尾涡呈现上部大下部小的分布形态，表观液速越大，尾涡下游端点越向管道下部倾斜。气液两相流的平均密度与黏度均比单相气体中的高，以及V锥喉部环形射流撞击管壁产生的反弹液滴扩散现象，是导致V锥后尾涡特征发生变化的主要原因。液相极少，流经V锥后，尾涡卷吸少量液体，同时在喉部高速射流作用下，管道下部液膜变薄，在V锥下游一定距离处才逐渐恢复;喉部射流的影响还导致液体发生飞溅，并有少量液体进入气相中。试验中还发现，气液两相流流经V锥，液膜在后锥体表面吸附，而在尾涡的影响下，液膜并没有完全覆盖后锥体表面，而是存在一个液膜边界，使得取压口附近基本没有液体分布(图13)。液相在V锥表面的这种分布是由“科恩达效应”(Coandaeffect)引起的。尾部取压口附近基本没有液相分布，从而使得低压取压孔处于一个相对稳定的流动环境中，十分有利于气液两相差压测量。

 

V锥下游压力恢复长度和横截面上的速度分布与尾涡长度和形状变化密切相关。对于分层流，管道上下部速度并不对称，上部速度大于下部速度，其不对称性随表观液速增大而增加。

 

锥尾取压口附近的流动较为稳定，且锥尾取压孔附近液相含量极低，使得低压取压环境较为稳定，进而有利于差压测量。